考虑一个改进的杨氏双缝装置（）。Q是一个波长为λ的单色点光源，S 1 是一个开有长狭缝的屏，S 2 是一个开有相距为d的双缝屏，d a。P 1 、P 2 、P 3 和P 4 都是偏振片。对于下面几种情况，试描述并简要解释接收屏S 3 上的干涉图样及强度

移去所有的偏振片，则屏上是普通的杨氏双缝干涉条纹。若设从S 2 上双缝透出的光强各为I 0 ，则屏上干涉极大的最大光强为4I 0 。＄移去P 1 ，从P 2 和P 3 射出的两个垂直振动之间不具备固定的相位关系。经P 4 后，沿P 4 透振方向的两个线振动之间也没有固定的相位关系，它们的叠加是非相干叠加，不能产生干涉。屏上不再有干涉条纹，只有S 2 上双缝各自的单缝衍射的非相干叠加的结果。屏中央，每个单缝产生的光强为I 0 /2cos 2 45°=I 0 /4，总光强为I 0 /4+I 0 /4=I 0 /2，两侧强度逐渐减小。＄再移去P 4 ，屏上仍然是两个单缝衍射的非相干叠加。不过，在屏中央，每个单缝产生的光强为I 0 /2，总光强为I 0 /2+I 0 /2=I 0 。＄从P 1 透出的线偏振光经P 3 和P 3 后，得到振动方向互相垂直的线偏振光，它们的振动是从同一线偏振分解出来，有稳定的相位关系。再经过P 4 ，则把从P 2 和P 3 射出的两种垂直振动引到P 4 的透振方向，从而得到有固定相位差的、沿同一直线的两种振动，如下图所示。两者相干叠加，因而屏上将产生干涉条纹。条纹的间距，与不加任何偏振片的普通杨氏条纹相同，但条纹要发生移动并且干涉强度会变弱。首先由于在P 4 透振方向上投影时产生了π的附加相位差，所以条纹相对于普通杨氏条纹移动了半个条纹间距，即（1）中的亮条纹变为暗条纹，暗条纹变为亮条纹；其次，从P 1 透出的线偏振光经P 2 或P 3 ，再经P 4 透光方向后，其两线偏振光的振幅均为 ，干涉极大的强度为I 0 /2，是（1）结果的1/8。